1.1 Основні поняття та закони геометричної оптики.
Із теорії Максвела відомо, що світло - це електромагнітні хвилі, довжина яких мкм. Але в багатьох випадках розповсюдження світла можна розглядати на основі уявлень про світлові промені.
Світловий промінь- це лінія, вздовж якої поширюється потік енергії світла. Поняття променя використовують в наближенні геометричної оптики, тобто тоді, коли не відбувається дифракція , а .
Основним принципом геометричної оптики є аксіома Ферма (1660 р.), або принцип найменшого оптичного шляху : якщо промінь світла падає з точки А до точки В, то він рухається таким шляхом, для проходження якого потрібно найменший час :
(1.1)
де - швидкість світла в данному середовищі; - абсолютний показник заломлення середовища; -елементарна довжина геометричного шляху.
Покажемо, як із принципу Ферма можна одержати основні закони геометричної оптики.
Закон прямолінійності розповсюдження світла в однорідному середовищі ( ) є прямим наслідком принципу Ферма, адже найменшим часом руху ві А до В є рух по прямій АВ.
Рисунок 1.1
Рисунок 1.2
Розглянемо, як промінь попадає із точки А в точку В, відбиваючись від дзеркальної площини MN (рис 1.1). Найменшою сума відрізків та буде тоді, коли точка С лежить на прямій, яка з'єднує точки та ( -уявне зображення точки в плоскому дзеркалі). Тоді:
Тобто кут падіння дорівнює куту відбивання - це закон відбивання променів.
Якщо точка А (рис 1.2) знаходиться в середовищі , для якого швидкість поширення світла
, точка - в середовищі , швидкість в якому , то для довільного променя час руху від до в двох середовищах дорівнює:
у відповідності до принцмпу Ферма , знайдемо мінімум t:
Якщо знайти похідну від та позначити
одержимо рівняння
Тобто
(1.2)
де , - абсолютні показники заломлення середовищ, а - відносний показник заломлення другого середовища відносно першого. Рівняння (1.2) - закон заломлення променів. Зверніть увагу на те, що результат застосування принципу Ферма не повинен змінюватись, якщо промінь переміщується від точки до точки . Тобто траєкторія прямого та зворотнього променів одна і та - закон оборотності світлових променів.
Наслідком принципу Ферма є твердження про те, що потік променів можна зібрати в одній точці - фокусі, якщо для всіх променів, які попадають на оптичний пристрій, виконується умова рівності мінімального оптичного шляху. Промені, для яких оптична довжина шляху однакова називають таутохронними.
Наприклад, в однорідному середовищі промені, які ідуть від точкового джерела А можна сфокусувати в точці В, якщо точки А та В - фокуси еліптичної відбиваючої поверхні (рис 1.3). Тоді сума довжин шляху до та після від еліптичної поверхні - стала величина , а промені - таутохтонні:
Другим прикладом фокусуючої поверхні є параболічне дзеркало (рис 1.4) на яке падає пучок променів, перпендикулярний . Допоміжна лінія , проведена паралельно на відстані . Тоді ; промені таутохтонні.
Зауважемо, що дзеркальна трубка еліптичного поперечного перерізу використовується в твердотільних імпульсних лазерах, а параболічне дзеркало - в прожекторах та телескопах-рефлекторах.
Рисунок 1.3
Рисунок 1.4
Фокусування можливе також в збиральних лінзах (1.5), для яких таутохронність променів досягається за умови:
Рисунок 1.5
Ця умова виконується в загальному випадку, якщо поверхня лінзи є еліпсоїдом обертання. Часто використовують лінзи зі сферичною поверхнею, що призводить до появи викривлень зображення - сферичної аберації (докладніше розглянуто в 1.2). Викривлення зображення є незначним тільки для так званих тонких лінз.
Формула тонкої лінзи визначає співвідношення між характерними відстаннями
де - відстань від лінзи до предмета; - до зображення; - до фокальної площини; - радіуси кривизни сферичних поверхонь лінзи; та - показники заломлення речовини лінзи та середовища, в якому знаходиться лінза.